Локальные приближения глобального гамильтониана: новый взгляд на квантовую теорию поля
![Евклидов модулярный поток [latex]\Delta W^{\alpha}[/latex] осуществляет вращение на угол α вокруг точки x=0, после чего обратное преобразование [latex]\Delta W(a)^{-\alpha}[/latex] возвращает к исходной позиции, вращая вокруг x=a, формируя евклидову полосу шириной [latex]a\sin(2\pi\alpha)[/latex] и смещая конечную точку [latex]W(0)[/latex] в направлении [latex]x^{1}[/latex] на величину [latex]a\sin(2\pi\alpha)[/latex], дополненную трансляцией [latex]a(1-\cos(2\pi\alpha))[/latex].](https://arxiv.org/html/2512.25062v1/x1.png)
В статье предлагается локальный регулятор для квантовой теории поля, основанный на включении алгебр, позволяющий реконструировать глобальный гамильтониан и исследовать явления запутанности и хаоса.

![Наблюдается зависимость скорости рождения очаровательно-антиочаровательных кварков [latex]R_{c\bar{c}}(\tau)[/latex] от времени, при которой сценарии с [latex]N_f = 2+1[/latex] (очаровательные кварки рассматриваются как тяжелые примеси постоянной массы) и [latex]N_f = 2+1+1[/latex] (термализованные очаровательные квази-кварки) демонстрируют различные темпы, причем переход через псевдокритическую температуру [latex]T_c = 155 \text{ MeV}[/latex] в сценариях идеального течения Бьоркэна (сплошная линия) и вязкой среды, расширяющейся в (2+1)D (пунктирная линия), определяет моменты времени, характеризующие фазовый переход.](https://arxiv.org/html/2512.23825v1/x7.png)
![Спектр трёх нейтронов, рассчитанный в системе покоя при [latex] \mathcal{K}\_{\mathrm{df},3}=0 [/latex], демонстрирует структуру уровней энергии, зависящую от неприводимой симметрии, при [latex] M\_{N}L=20 [/latex] и [latex] M\_{\pi}/M\_{N}=0.15 [/latex], где порог неупругого рассеяния определяет границу наблюдаемых состояний.](https://arxiv.org/html/2512.24508v1/x1.png)
![В оптимальной стохастической термодинамике режимы приближения зависят от параметров управляющего протокола [latex]\lambda(t) = \delta\lambda(t) + \lambda_{i}[/latex] и времени релаксации [latex]\tau_{R}[/latex], определяя области слабого, медленного воздействия и протоколов, выводящих систему далеко от равновесия.](https://arxiv.org/html/2512.24540v1/x1.png)


![Поведение величин [latex]\Delta[U(t)f\_{0}][/latex] и [latex]\Delta[V(t)Y][/latex], определяемых уравнениями (83) и (84), демонстрирует зависимость от времени обучения, при этом операторы [latex]U(T)[/latex] и [latex]V(T)[/latex], построенные на основе ядра НТК при [latex]T\_{\rm ref}=10000[/latex], остаются фиксированными, а оценки неопределенностей получены из ансамбля бутстрапа, как описано в тексте.](https://arxiv.org/html/2512.24116v1/x37.png)